Лабораторный стенд EDU-QOP1/M Квантовая оптика

Стенд предназначен для образовательных, демонстрационных и учебных целей, включает всё оборудование и инструменты (компьютер не входит в комплект) и подробное руководство для удобной сборки и использования.

Экспериментальная часть дает возможность:
· создать источник одиночных фотонов (спонтанное параметрическое рассеяние света);
· изучить методы подсчета совпадений, чтобы отличать классические источники света от неклассических;
· проанализировать поляризационное состояние одиночных фотонов;
· пронаблюдать само влияние одиночного фотона (суперпозиция квантовых состояний);
· пронаблюдать проявление корпускулярно-волнового дуализма света в эксперименте с квантовым ластиком.

Лабораторный стенд EDU-QOP1(/M) «Квантовая оптика» включает все необходимые компоненты для самостоятельного изучения квантовых свойств света в открытой и доступной среде. От BBO-кристалла типа I, используемого для генерации пар фотонов, до современных однофотонных детекторов — все элементы построены на базе свободной оптики, что позволяет наглядно наблюдать, где и когда происходит измерение. Подробные пошаговые инструкции по юстировке с использованием дополнительного видимого лазера, имитирующего конус излучения одиночных фотонов, обеспечивают быструю подготовку каждого эксперимента. Ключевая задача стенда — научить отличать неклассические источники света от классических.
Основы стенда:
Лабораторный стенд EDU-QOP1(/M) предназначен для исследования квантовых свойств света - от генерации одиночных фотонов и методов их детектирования до экспериментов, демонстрирующих фундаментальные квантово-механические концепции, такие как суперпозиция состояний.

КОМПЛЕКТАЦИЯ 

В основном составе:

1) Алюминиевая оптическая плита, 1 шт.
2) Держатель лазерных диодов со встроенным контроллером температуры, 1 шт.
3) Лазерный диодный модуль (P=20 мВт, λ=405 нм), 1 шт.
4) Драйвер лазерного диода K-Cube™, 1 шт.
5) Асферическая линза в оправе, f = 4.51 мм, NA = 0.55, просветляющее покрытие: 350-700 нм, 1 шт.
6) Адаптер для крепления линз в оправе с резьбой M9 x 0.5, 1 шт.
7) Источник питания для двух устройств серии K-Cube или T-Cubes, ±15 В/5 В, 1 шт.
8) Кабель для контроллера тока, разъем: D-Sub, 9 штырьков, длина: 1.5 м, 1 шт.
9) Компактные лазерные модули с USB разъемом(P=0.9 мВт, λ=635 нм), 1 шт.
10) Адаптер (Ø25.4 мм) для цилиндрических компонентов Ø11 мм, без резьбы, 1 шт.
11) Кинематический держатель оптических элементов Ø25.4 мм,отверстие для крепления держателя на стержень расположено по середине лицевой пластины,3 шт.
12) Стержень Ø25.0 мм с основанием для крепления прижимом, высота: 50 мм, 9 шт.
13) Стержень Ø25.0 мм с основанием для крепления прижимом, высота: 38 мм, 5 шт.
14) Кинематическое основание 25 мм x 25 мм, 3 шт.
15) Нижняя пластина кинематического основания 25 мм x 25 мм, 1 шт.
16) Держатель для стержней (Ø12.7 мм) с основанием для крепления с помощью прижима с подпружиненным винтом, высота: 30.2 мм,2 шт.
17) Стержень для держателей оптики L = 30 мм, 2 шт.
18) Кристалл β-BBO толщиной 3 мм в держателе (угол оптической оси29.2° ± 0.5°), 1 шт.
19) Длинноволновый светофильтр Ø25 мм, длина волны среза: 515 нм, 1 шт.
20) Верхняя пластина кинематического основания 25 мм x 25 мм, 2 шт.
21) Аксикон Ø12.7 мм, угол раскрытия светового конуса 3° для λ=635 нм, 1 шт.
22) Тубус для крепления линз со стопорным кольцом,глубина резьбы: 25.4 мм, 2 шт.
23) Латунное промежуточное кольцо для разделения оптических элементов, диаметр: 12.7 мм, толщина: 5 мм, 1 шт.
24) Латунное промежуточное кольцо для разделения оптических элементов, диаметр: 12.7 мм, толщина: 10 мм, 1 шт.
25) Адаптер для крепления оптических элементов Ø12.7 мм в держатели Ø25.4 мм, 1 шт.
26) Плоское зеркало с алюминиевым покрытием, Ø25.4 мм, отражение: 250 - 450 нм, 4 шт.
27) Кинематический держатель оптических элементов Ø25.4 мм, 6 шт.
28) Центрирующая пластинка для кинематических держателей оптики Ø25.4 мм, 4 шт.
29) Светоделительный куб в оправе, не вносит изменения в поляризацию света, для каркасных систем: 16 мм, просветляющее покрытие: 700 - 1100 нм, 2 шт.
30) Стержень Ø25.0 мм с основанием для крепления прижимом, высота: 65 мм, 1 шт.
31) Ирисовая диафрагма на стержне Ø12.7 мм и высотой 75 мм, макс. апертура: 15.0 мм, 1 шт.
32) Ирисовая диафрагма на стержне Ø12.7 мм и высотой 75 мм, макс. апертура: 25.0 мм, 1 шт.
33) Держатель оптических элементов Ø25.4 мм с возможностью вращения, 5 шт.
34) Полуволновая пластинка из ЖК полимера в оправе, Ø25.4 мм, рабочая длина волны: 405 нм, 1 шт.
35) Держатель для оптики со стопорным кольцом, Ø25.4 мм, 2 шт.
36) Мишень юстировочная ЮМ-ИК4-2, 1 шт.
37) Белый экран 150 мм х 150 мм, 1 шт.
38) Держатель для оптики Ø25.4 мм с внутренней резьбой и без выступа для крепления элементов, 1 шт.
39) Ирисовая диафрагма с регулировочным кольцом, 5 шт.
40) Держатель для стержней (Ø12.7 мм) с основанием для крепления с помощью прижима с подпружиненным винтом, высота: 54.7 мм, 6 шт.
41) Стержень для держателей оптики L = 50 мм, 6 шт.
42) Держатель для стержней Ø12.7 мм с основанием для крепления с помощью прижима с подпружиненным винтом, высота: 44.7 мм, 2 шт.
43) Стержень для держателей оптики L = 40 мм, 3 шт.
44) Держатель для стержней Ø12.7 мм с основанием для крепления с помощью прижима с подпружиненным винтом, высота: 34.7 мм, 1 шт.
45) Держатель для стержней Ø12.7 мм с основанием для крепления с помощью прижима с подпружиненным винтом, высота: 25.0 мм, 1 шт.
46) Стержень для держателей оптики L = 20 мм, 1 шт.
47) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 5 мм, 3 шт.
48) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 10 мм, 2 шт.
49) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 1 мм, 1 шт.
50) Шайба для регулирования высоты стержней Ø24.5 мм, толщина: 0.6 мм, 1 шт.
51) Резьбовой адаптер с внешней резьбой M6 x 1.0 и внешней резьбой M4 x 0.7, 2 шт.
52) Тубус для крепления линз со стопорным кольцом,глубина резьбы: 7.6 мм, 1 шт.
53) Светоделитель для работы с неполяризованным излучением, 30:70 (отражение:пропускание), Ø25.4 мм, угол падения излучения: 45°, 1 шт.
54) Абсорбционный нейтральный светофильтр, Ø25 мм в оправе, оптическая плотность: 3.0, 1 шт.
55) Крышка с внешней резьбой для тубусов Ø25.4 мм, 1 шт.
56) Крышка с внешней резьбой для тубусов Ø12.7 мм, 1 шт.
57) Переходник с внешней и внутренней резьбой, 3 шт.
58) Детектор одиночных фотонов, рабочий диапазон: 350-1100 нм, активная область: Ø500 мкм, 3 шт.
59) Держатель-транслятор для оптических элементов Ø25.4 мм, для каркасных систем (30 мм), смещение по осям: XY, 3 шт.
60) Тубус с возможностью смещения оптических элементов Ø12.7 мм вдоль оптической оси без вращения, 3 шт.
61) Ахроматический дублет, фокусное расстояние: 50.0 мм, Ø12.7 мм,просветляющее покрытие: 650 - 1050 нм, 3 шт.
62) Полосовой фильтр Ø25.4 мм (λцентр=810 ± 2 нм, полуширина 10 ± 1 нм), 3 шт.
63) Тубус для крепления линз со стопорным кольцом,глубина резьбы: 12.7 мм, 3 шт.
64) Адаптер типа «ласточкин хвост», 3 шт.
65) Фиксирующее кольцо (26.3 мм), внешний диаметр: 31.8 мм, пазы для закручивания ключом, 3 шт.
66) Транслятор NanoFlex™ с дифференциальным драйвером и ОС, сдвиг: 5 мм, 1 шт.
67) Основание для крепления трансляторов NanoFlex™, 1 шт.
68) Контроллер пьезоэлектрических датчиков K-Cube и считыватель тензодатчиков, 1 шт.
69) Плоское зеркало с золотым покрытием, диэлектрическое защитное покрытие, Ø25.4 мм, отражение: 0.8-20 мкм, 2 шт.
70) Центрирующая пластинка для кинематических держателей оптики Ø12.7 мм, 1 шт.
71) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 6 мм, 1 шт.
72) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 3 мм, 1 шт.
73) Розетка для крепления светодиодов, питание через USB, резистор: 62 Ом, 1 шт.
74) Светодиод со стеклянной линзой (P=13 мВт, λ=660 нм), 2 шт.
75) Держатель для оптических элементов Ø12.7 мм без стопорных элементов, 1 шт.
76) Высокоскоростной USB кабель, длина: 1.83 м, разъемы: USB 2.0 Type-A, 1 шт.
77) Двояковыпуклая линзаØ25.4 мм из стекла N-BK7, фокусное расстояние 50.0 мм, без покрытия, 1 шт.
78) Ирисовая диафрагма на стержне Ø12.7 мм и высотой 75 мм, макс. апертура: 8.0 мм, 1 шт.
79) Учебный потоковый время-цифровой преобразователь, 1 шт.
80) Коаксиальный кабель с SMA разъемами: 2 штекерных разъема, длина:609 мм, 3 шт.
81) USB-накопитель с программным обеспечением, 1 шт.
82) Линейный поляризатор, Ø12.7 мм, без оправы, рабочий диапазон: 650 - 1100 нм, 1 шт.
83) Линейный поляризатор, Ø25.4, защитное стекло: N-BK7, рабочий диапазон: 600-1100 нм, 1 шт.
84) Полуволновая пластинка из ЖК полимера в оправе, Ø25.4 мм, рабочая длина волны: 808 нм, 1 шт.
85) Шайба для регулирования высоты стержней Ø25 мм, толщина: 4 мм, 2 шт.
86) Шайба для регулирования высоты стержней, высота: 12.7 мм, 1 шт
87) Универсальный короткий прижим, паз 31.5 мм, 5 шт.
88) Универсальный короткий прижим, паз 10.2 мм, 2 шт.
89) Прижим с возможностью регулировки по высоте для фиксации оптомеханических элементов, 2 шт.
90) Прижим L-формы с закругленными краями для фиксации оптомеханических элементов, 2 шт.
91) Ключ для установки и регулировки положения стопорных колец, 2 шт.
92) Ключ для установки резьбовых адаптеров, 1 шт.
93) Ключ для установки и регулировки положения оптических элементов в оправе с резьбой M9 x 0.5, 1 шт.
94) Ключ для фиксирующих колец, 1 шт.
95) Привинчивающиеся стяжки кабеля, 1 шт.
96) Очки защитные от лазерного излучения EP-3, 1 шт.
Лабораторный стенд поставляется в упаковочных кейсах с ложементом, методическим описанием, комплектом крепёжных элементов, набором для чистки оптики и инструментами.

Общий вид набора, настроенного для эксперимента с квантовым ластиком на одиночных фотонах

Квантовое описание света

В квантовой механике свет описывается как квантованное возбуждение электромагнитного поля, где минимально возможное возбуждение соответствует одиночному фотону (с квантовым числом n = 1). Состояния Фока представляют собой неклассические состояния света с точно определённым числом фотонов (Рисунок а).
В отличие от этого, классический свет не имеет чётко определённого числа фотонов. Например, свет, генерируемый лазером, находится в когерентном состоянии. При заданном среднем числе фотонов фактическое количество фотонов подчиняется распределению Пуассона (Рисунок б). Ослабление лазерного излучения уменьшает лишь среднее число фотонов, сохраняя пуассоновскую статистику. Следовательно, ослабленный лазер никогда не может быть использован в качестве источника одиночных фотонов для квантовых экспериментов.
Другие классические источники света, такие как светодиоды или тепловое излучение, описываются тепловыми состояниями - смешанными квантовыми состояниями, демонстрирующими ещё больший разброс в числе фотонов по сравнению с лазерным излучением (Рисунок в).

Генерация одиночных фотонов

Термин "одиночные фотоны" относится к состояниям Фока с числом фотонов n = 1. Для генерации одиночных фотонов может использоваться ряд различных источников. В современных экспериментах чаще всего применяют процесс спонтанного параметрического рассеяния (Spontaneous Parametric Down-Conversion, SPDC) для генерации пар фотонов. Стенд EDU-QOP1(/M) использует именно такой источник, поскольку он относительно прост в настройке и обеспечивает стабильную работу, что делает его идеальным для учебных лабораторий.
В процессе SPDC (рисунок выше) накачка генерирует два фотона внутри нелинейного кристалла. Эти фотоны создаются практически одновременно, что позволяет использовать один фотон как сигнал о наличии другого, делая возможными измерения отдельных фотонов. По этой причине такой источник также называют heralded-источником одиночных фотонов (источником с предвестником).
В комплекте стенда EDU-QOP1(/M) используется кристалл β-бората бария (BBO), рассчитанный на длину волны накачки 405 нм и вырожденную пару фотонов с длиной волны 810 нм. Кристалл обеспечивает угол расхождения пары 6°, что позволяет пространственно разделить детектирование обоих фотонов.

Детектирование совпадений

В лабораторном стенде используются три однофотонных детектора, как показано на схеме (Рисунок а). По аналогии с счётчиком Гейгера-Мюллера, попадающий фотон создаёт в детекторе электронную лавину, которая регистрируется и преобразуется в выходной сигнал TTL-уровня. Эти три сигнальных канала анализируются учебным потоковым время-цифровым преобразователем на предмет совпадений между зарегистрированными событиями (Рисунок б). Для каждого события на триггерном канале T система проверяет наличие событий на каналах A или B в пределах временного окна длительностью в несколько наносекунд до или после. Этот временной интервал называется окном совпадений. При выполнении условия фиксируется событие совпадения на каналах T&A или T&B. Тройное совпадение регистрируется, если все три детектора зафиксировали фотоны в пределах окна совпадений. Для парного источника совпадения между двумя плечами происходят чаще, чем для некоррелированного источника света. Это можно охарактеризовать функцией корреляции второго порядка, g⁽²⁾, которая сравнивает ожидаемые совпадения для некоррелированного источника с измеренными: 

 где R_A и R_B - средние скорости счёта детекторов A и B соответственно, R_AB - скорость регистрации совпадений,и Δt -временное окно. В эксперименте Гранже-Роже-Аспе (см. раздел"Эксперименты") тройные совпадения сравниваются с ожидаемой скоростью для некоррелированного (классического) источника света с использованием функции корреляции второго порядка 

g⁽²⁾_GRA:  

 где R_TAB - скорость тройных совпадений, R_T - скорость счёта триггерного детектора T, а R_TA и R_TB - скорости совпадений детекторов T&A и T&B соответственно. Поскольку одиночная пара фотонов не может вызвать события на всех трёх детекторах, скорость тройных совпадений для heralded-источника одиночных фотонов близка к нулю, и следовательно g⁽²⁾_GRA << 1.

Простота юстировки
Стенд оснащен двумя ирисовыми диафрагмами для совмещения оптических путей накачки и юстировочного лазера. Каждый лазер регулируется парой зеркал, что обеспечивает быструю и воспроизводимую настройку системы в видимом свете.
В позиции BBO-кристалла установлен аксикон, формирующий из юстировочного лазера красный световой конус, точно имитирующий распределение пар фотонов от кристалла. Эта визуальная индикация позволяет точно позиционировать детекторы с требуемой ориентацией. Дополнительно световой конус может служить наглядным демонстрационным элементом.

Эксперименты:
Упражнение 1: Ослабленный лазер

Описание эксперимента: Эксперимент Хэнбери-Брауна-Твисса с использованием сильно ослабленного лазера в качестве источника света. Свет равномерно разделяется на светоделителе и попадает на оба детектора (A и B). Анализируется частота совпадений между детекторами (на рисунке выше).
Цель обучения: Ослабленный лазерный свет не является источником одиночных фотонов.
Распространённое заблуждение: Многие ошибочно представляют лазерный свет просто как поток фотонов — визуализируя их как отдельные точки. В такой модели ослабление приводит к уменьшению количества фотонов, вплоть до появления "отдельно летящих точек". Это представление игнорирует тот факт, что регистрация фотонов детектором подчиняется определённой статистике. Ослабление лазерного света не изменяет его статистику с когерентной на неклассическую.

Упражнение 2: Источник пар фотонов

Описание эксперимента: Лазер с длиной волны 405 нм воздействует на BBO-кристалл. Детекторы T и A регистрируют фотоны, генерируемые в кристалле посредством спонтанного параметрического рассеяния (SPDC). Анализируются совпадения между детекторами для характеристики источника света на (на рисунке выше).
Цель обучения: BBO-кристалл генерирует пары фотонов. Благодаря их одновременной регистрации двумя детекторами, количество совпадений существенно превышает ожидаемое значение для произвольного/теплового источника света.
Распространённое заблуждение: Отсутствуют.

Упражнение 3: Эксперимент Хэнбери-Брауна-Твисса в одном плече источника пар фотонов

Описание эксперимента: Повторение эксперимента Хэнбери-Брауна-Твисса в одном плече источника пар фотонов. Детектор T не используется (на рисунке выше).
Цель обучения: При рассмотрении только одного плеча источника, свет сохраняет классические характеристики.
Распространённое заблуждение: Ошибочное предположение, что после генерации пар мы получаем "два источника одиночных фотонов" — по одному в каждом плече. Это неверно. При анализе одного плеча, статистика света остаётся классической.

Упражнение 4: Эксперимент Хэнбери-Брауна-Твисса с источником пар фотонов (эксперимент Гранье-Роже-Аспе)

Описание эксперимента: Предыдущий эксперимент расширен до эксперимента Гранье-Роже-Аспе с использованием всех трёх детекторов. Анализ совпадений T&A, T&B и тройных совпадений позволяет охарактеризовать состояния пар фотонов (на рисунке выше).
Цель обучения: При учёте обоих фотонов пары, свет в одном плече проявляет неклассические свойства. Это демонстрирует источник пар фотонов, также называемый heralded-источником одиночных фотонов.
Распространённое заблуждение: Отсутствуют.

Упражнение 5: Флуоресцентный фильтр

Описание эксперимента: Повторение предыдущего эксперимента Гранье-Роже-Аспе с флуоресцентным источником света вместо BBO-источника пар фотонов (на рисунке выше).
Цель обучения: Измерения света от флуоресцентного фильтра (аналогично упражнению 4 с тремя детекторами) не выявляют неклассических свойств источника.
Распространённое заблуждение: Данное упражнение демонстрирует, что именно свойства источника пар фотонов в BBO обусловливают неклассическую природу света (а не сама трёхдетекторная схема). При измерении классического источника света в трёхдетекторной схеме, свойства остаются классическими

Упражнение 6: Закон Малюса

Описание эксперимента: Повторение эксперимента Гранье-Роже-Аспе с BBO-кристаллом (Упражнение 4), но с добавлением поворотного линейного поляризатора перед детектором B. Анализируется зависимость количества совпадений T&B от угла поворота поляризатора (на рисунке выше).
Цель обучения: Поведение одиночных фотонов на поляризаторе.
Распространённое заблуждение: В классической волновой теории свет, падающий на поляризатор, разделяется на составляющие, параллельные и перпендикулярные его оси. Одна поглощается, другая проходит.
Но как это работает для одиночных фотонов, если их нельзя «разделить»?
В квантовой оптике состояние поляризации фотона описывается суперпозицией базовых состояний. Вероятность прохождения через поляризатор заменяет пропорциональное ослабление классической волны. Если фотон проходит, он сохраняет свою энергию и приобретает поляризацию, заданную поляризатором. В противном случае — поглощается.

Упражнение 7: Интерферометр Майкельсона для одиночных фотонов

Описание эксперимента: Перед детектором B устанавливается интерферометр Майкельсона. Скорость совпадений T&B регистрируется при перемещении одного из зеркал (на рисунке выше).
Цель обучения: Даже одиночные фотоны демонстрируют интерференцию.
Распространённое заблуждение: Здесь становится очевидной ошибочная аналогия фотона с «летящей точкой»: как в опыте с двумя щелями, точечный фотон должен был бы пройти только через одно плечо интерферометра и «не знать» о втором, исключая интерференцию. Однако интерференция наблюдается даже для heralded-источника одиночных фотонов. Среднее число фотонов в системе ~0.02 (ещё меньше в части интерферометра), поэтому интерференция двух фотонов исключена.

Упражнение 8: Квантовый ластик

Описание эксперимента: В оба плеча интерферометра Майкельсона (Упражнение 7) добавляются поляризаторы. Исследуется интерференционная картина для параллельных и скрещенных поляризаторов, а также при установке дополнительного поляризатора под 45° перед детектором B (на рисунке выше).
Цель обучения: Ортогональные поляризаторы в плечах интерферометра создают информацию о пути, что разрушает интерференцию. Правильно подобранный поляризатор на выходе может «стереть» эту информацию, восстанавливая интерференцию.
Распространённое заблуждение: Если ластик ещё не установлен, возникает ошибочное представление, что фотон «выбирает» одно из плеч. Это опровергается тем, что поляризатор на выходе восстанавливает интерференцию.
На самом деле, фотон существует как суперпозиция состояний, и конкретное состояние проявляется только при измерении. Если измерение не предназначено для определения пути, фотону не нужно «выбирать» плечо в интерферометре.

Квантовые вычисления (Расширенный набор):

Цели обучения:
Свойства пути и поляризации одиночного фотона могут использоваться для представления кубитов.
Стандартные оптические элементы могут применяться для построения квантовых логических вентилей.
Пример применения: понимание алгоритма Дойча с квантово-механической и чисто оптической точек зрения
Наблюдение важности подготовки начального состояния и фазового шума в квантовых вычислениях
Лабораторный стенд EDU-QOP1(/M) можно расширить до двухкубитного квантового компьютера, реализующего алгоритм Дойча. Этот алгоритм предназначен для определения, является ли неизвестная функция одного бита постоянной или сбалансированной. В то время как классическому компьютеру потребовалось бы вычислить оба значения функции f(0) и f(1) и сравнить их, алгоритм Дойча теоретически решает эту задачу за один проход.

Для реализации алгоритма на базе стенда EDU-QOP1(/M) потребуются следующие дополнительные компоненты (не входят в комплект):

Два фазовых модулятора с полуволновой задержкой
Два ЖК-контроллера K-Cube™
Один блок питания
Два стержня Ø25.0 мм с основанием для крепления прижимом
Две шайбы для регулирования высоты стержней Ø25.0 мм
Два установочных винта 8-32 (резьба M4)
Два держателя оптических элементов Ø25.4 мм с возможностью вращения
Алгоритм Дойча может быть реализован с использованием полуволновых пластинок (ПВП) и двух светоделителей (СД) в конфигурации интерферометра Маха-Цендера. В этом случае существует прямое соответствие между логическими вентилями в квантовой схеме и оптическими элементами.

Цветные логические вентили на Рисунке А соответствуют цветным элементам оптической схемы на Рисунке Б ниже. На рисунке А показана квантовая схема, которая решает задачу Дойча на основе двух кубитов, |x> и |y>. На рисунке Б описана конфигурация интерферометра Маха-Цендера, где |H> и |V> — состояния поляризации, которые представляют кубит |y>, а |A> и |B> — состояния пути, которые представляют кубит |x>.

На базе стенда EDU-QOP1(/M) оптическая реализация выполнена в конфигурации интерферометра Майкельсона, обеспечивающая более простую юстировку и контроль фазы. В этом случае вместо двух светоделителей требуется только один. Поскольку в схеме Майкельсона оптические элементы в обоих плечах проходятся дважды, полуволновые пластинки заменяются на четвертьволновые. В остальном реализация и интерпретация алгоритма Дойча остаются неизменными.

Пример результатов измерений показан на рисунке В. Показаны уровни логического выхода алгоритма, позволяющие различить два класса функций, анализируемых алгоритмом Дойча.

Программное обеспечение:
Стенд включает USB-накопитель с бесплатным программным обеспечением EDU-QOP1(/M), которое используется для настройки параметров сбора данных и записи результатов измерений. Для работы требуется компьютер с операционной системой Windows® 10 или новее, а также четыре порта USB 2.0 для подключения счетчика совпадений и контроллеров K-Cube. Результаты измерений могут сохраняться в формате .csv, а параметры измерений - в формате .xml.
Для работы программного обеспечения необходимо установить пакеты Kinesis® и Swabian Instruments Time Tagger (все установочные файлы включены на USB-накопитель). Программное обеспечение разработано в LabVIEW и собрано как исполняемый файл для Windows.